鋼筋應力-應變關系

（1）逐級連續(xù)加載應力-應變關系逐級連續(xù)加載系連續(xù)遞增荷載施加于巖樣上（單軸壓縮）。對一般堅硬巖石，由其應力-應變曲線，可將變形過程大致劃分為三個階段。

①壓密階段開始加載，應變較大，但隨著荷載加1大，應變反而漸減。這是由于巖石中裂隙的壓密所致。當荷載卸除后，其可恢復的部分為巖石彈性變形的組成部分；面不能恢復的部分，

為塑性變形的組成部分。此段變形是以塑性變形為主。

②近似直線變形階段隨荷載繼續(xù)加大，應力與應變基本上按比例增長。當荷載卸除后，巖石幾乎可恢復原狀，這是巖石彈性變形的主要階段。

③破壞階段隨荷載繼續(xù)增大，變形量不斷增大，應力與應變的關系呈明顯的非線性。此時由直線轉變?yōu)榍€，即應變比應力的增長率大得多，最后直至巖樣破壞。

（2）恒量重復加載、卸載應力-應變關系

每次加載、部載量相等，并重復加載、卸載多次，試驗所獲得應力應變關系曲線，其變形特點：最初應力-應變關系曲線很彎曲，且在卸載后不能恢復的塑性變形較大；往后塑性變形逐漸變小，應力-應變關系曲線愈陡，則愈接近于直線；后一級與前一級曲線分別近似平行，說明巖石經多次加載、卸載后，愈益呈現彈性變形。

（3）變量重復加載、卸載應力-應變關系

每次卸載后再逐級加大荷載，試驗所獲得的應力-應變關系曲線有如下特點：前一級卸載與隨后一級之間，出現一回滯圈，說明了卸載時彈性變形恢復的滯后現象。如果每級卸載后的下一級加載量有規(guī)律地遞增，則各級峰值應力連線基本呈一有規(guī)律的直線或曲線，并且其形態(tài)與前述逐級加載下的應力-應變曲線相似；與恒量重復加載、卸載一樣，最初應力與應變曲線很彎曲，愈后愈近似直線；相鄰兩級加載、卸載的應力應變曲線，分別近于平行。 2100433B

由于負荷值的變化隨時可以讀出，但瞬間截面積很難直接讀出。因此，一般只能得到工程應力，即由負荷和原始截面積計算所得。真應力是要通過一些假設，才由工程應力的測量后計算得到。

對于真應變，人們把整個拉伸過程劃分成無數多個時間段，對于任何一個微小的時間段，試件的瞬時長度為

試件從

材料在塑性變形中的體積認為是不變的，即

所以真應力

由于

所以

根據上式就可以由工程應力應變關系得到真應力應變關系，繼而畫出真應力應變曲線。

應變在力學中定義為一微小材料元素承受應力時所產生的變形強度(或簡稱為單位長度變形量)，因此是一個無量綱量。公式記為

應變又可以分為正交應變與剪應變，正交應變的物理意義為長度的變形強度，剪應變的物理意義為角度變化量。

在直桿模型中，定義受外力的長度方向為縱向，不受力的長度方向為橫向，當縱向直接受力而變形時，橫向也會間接受影響而變形。因此定義受力的長度方向(縱向)由長度變形量除以原長而得“縱向正交應變”，不受力的橫向以截面邊長（或直徑）的變形量除以原邊長（或直徑）而得的“橫向正交應變”。橫向正交應變與縱向正交應變之比的絕對值稱作“泊松系數”，對大多數材料，此比值約為三分之一至四分之一。

和應力一樣都是由柯西提出。